ДОБРО ПОЖАЛОВАТЬ НА САЙТ
ВЗОР ВГЛУБЬ МАТЕРИИ

На сайте будут представлены   результаты теоретических
изысканий автора в области квантовой физики, физики элементарных частиц,
а также  более глубоких уровней организации материи.

Статьи и заметки. Глоссарий. Главные свойства материи (ГСМ).
Логический путь от ГСМ к  глубоким основаниям мира.
Экскурсы с посетителями вглубь материи.
В логико-физических экскурсах взору открываются:

Вовсе не трехкварковая структура барионов.
Кварки без цвета с целочисленными зарядами.
Нецветовая (просто заряд-антизарядовая) природа сильгого взаимодействия.
Природа кварк-лептонной симметрии.
Субчастицы и субпроцессы.Вакуум и вакуоны. Роны и антироны.

Фундаментальный флюид.
Ронная  теория.
И скрытые пока от взора и будоражащие воображение
глубинные аспекты  ультрамикромира.

Первый  экскурс сделаем в структуру барионов.
Есть очень веские указания на то, что она другая, нежели это принято
в квантовой хромодинамике (КХД).
Об этом и пойдет речь в прилагаемой статье.

 

О НЕЦВЕТОВОЙ ПРИРОДЕ
СИЛЬНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ КВАРКОВ

Ю.Л. ШУЛИКА

Рассмотрены геометрические и числоразместительные свойства барионных мультиплетов и их природа. Показано, каким образом через  эти свойства в составе барионов проявляется наличие не только трех кварков (3q), но и двух антикварков (2q'). Показано, что выявленному 3q2q'-составу соответствуют целочисленные электрические и барионные заряды кварков и обычное заряд-антизарядовое (а не цветовое шестизарядовое) сильное взаимодействие кварков, в рамках которого открываются широкие возможности для более простого и ясного понимания особенностей сильного взаимодействия (отсутствие свободных кварков, причина 3q2q'-состава барионов (в том числе и экзотических), механизм адронизации кварков, природа изоспина, природа ядерных сил  и др.).

1

        Основы КХД (кварки с дробными зарядами и “цветные” силы, связывающие кварки в адроны) выглядят достаточно неестественно, и сомневаться в их истинности вполне правомерно.
    В самом деле, лишь с большой натяжкой можно считать логически приемлемой ситуацию, когда одна группа фундаментальных фермионов (лептоны) имеет заряды целочисленные, а другая (кварки) – дробные.
        Не менее сомнительным выглядит положение, когда в едином фундаменте природы одни физические заряды (электрические) взаимодействуют достаточно простым, естественным способом (одноименные отталкиваются, разноименные притягиваются, образуя связанные состояния), а другие (“цветные” заряды сильного взаимодействия) для образования связанных состояний взаимодействуют столь сложным способом, (цветовое взаимодействие), что аналогия ему отыскивается лишь в весьма отдаленной и отнюдь не фундаментальной области знания (трехцветная теория зрения).
        Поэтому не исключено, что и дробные заряды кварков, и вычурное цветовое взаимодействие – это своего рода сигналы о неблагополучии в понимании природы сильного взаимодействия. Просматривается и единый источник этих двух внешне различных сигналов – кварковый состав барионов. В свое время он был определен как трехкварковый. Именно неправильно определенный кварковый состав барионов явится причиной неправильных (дробных) зарядов кварков, и именно несуществующий кварковый состав потребует для своего обоснования вычурного, несуществующего в природе способа взаимодействия и образования связанных состояний.
        Мезоны, кстати, не нуждаются в цветовом взаимодействии для объяснения их кварк-антикварковой структуры, которая естественно вытекает из простого, давно известного в физике способа взаимодействия двух противоположных физических зарядов, которыми наделены частицы и античастицы. Существование барионов тоже может быть обязано взаимодействию такого же типа. Но для этого барионы должны иметь в своем составе  как кварки, так и антикварки (разумеется, в неодинаковом количестве).
        Кварковый состав барионов проявляется в свойствах барионных мультиплетов. Исторически qqq-состав был предложен для объяснения этих свойств на основе теоретико-группового подхода. Однако соображения, которыми руководствовались при выборе кваркового состава, не выглядят достаточно обоснованными и не учитывают ряда свойств барионного декуплета (возможно, они остались просто не замеченными). Мы рассмотрим   эти свойства через призму более наглядного  подхода, в котором постараемся более полно учесть особенности проявления барионного состава в мультиплетах.

2

        Итак, рассмотрим декуплет барионов со значениями спина и четности SP =3/2+:

W-
X*- X*0
S*-   S*0    S*+
D
-    D0     D+   D++


        Он представляет собой упорядоченное размещение 10 частиц на I3S-плоскости (I3третья
проекция  изоспина, S – странность; на рисунке горизонтальная ось I
3 и вертикальная ось S для простоты не показаны).
        Можно выделить две группы свойств барионного декуплета, которые имеют, как это будет показано, самое непосредственное отношение к кварковому составу барионов.
        К первой группе относятся свойства, которые можно назвать геометрическими:
число вершин Nv = 3,
число шагов между вершинами Nst = 3,
число рядов (с разным от 1 до 4 числом частиц) Nr = Nst+1 = 4
        ( Имеются ряды трех направлений: горизонтальные,  наклонные
вверх-направо и наклонные вверх-налево ряды).
        К свойствам второй группы относятся определенные размещения в декуплете электрического разряда Q, странности S и третьей проекции изоспина I
3. Изобразим их треугольными табличками с числами, расположенными в том же порядке, что и соответствующие им барионы в декуплете:

                   –3                                     –1                                         0
               –2   –2                              –1     0                               –1/2     1/2 
S =     –1   –1   –1            Q =     –1     0     1            I3 =     –1       0       1          
         0     0     0     0                 –1      0     1      2            –3/2   –1/2     1/2   3/2  

(2, 3, 4)

        Назовем эти таблички числоразместительными. Они помогут нам разобраться с кварковым составом барионов.
        Что касается октета барионов с SP=1/2+:

X-     X0
S-   L,S
0    S+
n       p

то по своей геометрической конфигурации и характеру размещения в нем Q, S и I3 он полностью повторяет центральную (без трех вершин) часть барионного декуплета и таким образом дополнительной информации об этих квантовых числах он в себе не содержит.

3

        Природа геометрических и числоразместительных свойств барионных мультиплетов проясняется при рассмотрении так называемых сочетаний с повторениями из m элементов по n, где m – число видов сочетающихся элементов (a, b, c, d….),а n – число элементов в сочетании.
        Именно полные наборы таких сочетаний, размещенных в пространстве пошагово в порядке, при котором соседние сочетания отличаются друг от друга только одним элементом, – образуют построения с вышеупомянутыми геометрическими и числоразместительными свойствами. Назовем такие построения сочетательными мультиплетами Mmn.
     На рис.1 показаны сочетательные мультиплеты Mmn со значениями m = 2, 3, 4; n = 1, 2, 3.

wpe2.gif (8078 bytes)

Рис.1

     Видно, что их геометрические характеристики (число Nv вершин, число Nst шагов между вершинами, размерность D) связаны с характеристиками (m, n) сочетаний следующим образом:

Nv = m,   Nst = n ,  D = m -1

        Если же в мультиплете вместо сочетаний расположить числа Na, Nb, Nc отдельных элементов в них, то и   получатся числоразместительные таблички. Например, для M33, они будут выглядеть так:

0                                   0                                   3
1     0                            0      1                            2      2
     Na  =       2     1     0          Nb =   0      1     2            Nc =  1      1     1        (6, 7, 8)
3      2     1     0              0      1     2     3              0      0     0     0

        Отметим характерное размещение чисел в табличках: в каждой из них имеется своя (левая, правая, верхняя) вершина с наибольшим, равным m, числом и примыкающие к ней удлиняющиеся ряды одинаковых чисел, пошагово уменьшающихся на 1; последний самый длинный ряд состоит из нулей.
        Учтем также следующее. В составе Mmn при m > 2, n > 1 имеются наборы сочетаний (субмультиплеты), в которых кроме элементов, числа которых варьируются в них рассмотренным выше способом, имеются элементы, входящие во все сочетания субмультиплета в одном и том же количестве (число-неварьирующиеся элементы). Например, в составе M43  (рис. 1) имеются горизонтально расположенные субмультиплеты

ccd                         
                  acd    bcd                  cdd           (9, 10)
aad   abd   bbd         add    bdd

в которых элемент d входит во все сочетания одинаковое число раз (1 раз в первом случае, 2 раза во втором). Здесь элемент d является числоневарьирующимся, в то время как числа элементов a, b, c в сочетаниях варьируются.
        Мультиплет с неварьирующимися элементами кроме табличек типа (6, 7, 8) имеет числоразместительные таблички, состоящие полностью из одинаковых чисел. Так в мультиплете (9) для его элементов a, b, c (варьирующихся) и элемента d (неварьирующегося) соответственно имеем:

0                              0                              2                              1
Na =     1     0          Nb =      0     1          Nc =      1     1          Nd =      1     1             
2     1     0                0      1     2                0      0     0                1      1     1

        Подчеркнем, что  наличие в мультиплете неварьирующихся элементов не проявляется в таких его геометрических характеристиках как число вершин Nv (и размерность). Последние определяются только числом варьирующихся элементов. Число же   неварьирующихся элементов, как и число субмультиплетов с неварьирующимися элементами, увеличивается   в мультиплете с ростом n (числом элементов в сочетаниях)

4

        Вернемся к барионному декуплету. Нетрудно видеть, что геометрические конструкции барионного декуплета и сочетательного мультиплета M33 (рис. 1) одинаковы. Следовательно, в составе барионов, как и в составе сочетаний мультиплета M33, варьируется 3 вида элементов (кварков), и в каждом барионе имеется их определенное сочетание по 3.
        Принятый в КХД трехкварковый состав барионов

W-                                         sss
X*- X*0                              dss     uss
S*-   S*0   S*+        =         dds    dus    uus
D-    D0    D+   D++           ddd    ddu     duu    uuu

это обстоятельство отражает. Здесь кварки d, u, s в барионах размещены и варьируются так же, как элементы a, b, c в сочетаниях мультиплета M33 (6, 7, 8), и их числа равны:

0                                   0                                   3
1     0                            0      1                            2      2
        Nd  =       2     1     0          Nu =   0      1     2            Ns =  1      1     1       (11,12,13)
3     2     1     0              0      1     2     3              0      0     0     0

        Учтем, однако, что в свете вышеизложенного эти кварки представляют собой лишь варьирующиеся элементы барионного состава. А нет ли в барионах неварьирующихся элементов? Попробуем это определить , рассматривая числоразместительные таблички (2, 3, 4).
        В декуплете размещения численных значений странности (2) и числа s–кварков (13) совпадают с точностью до знака: Ns = – S, то есть странность S бариона зависит только от числа Ns странных кварков и не зависит от чисел Nu, Nd обычных кварков. Следовательно, странности отдельных кварков равны:

Ss =  S/Ns = –1,        Su = Sd = 0

        Размещение (3) электрического заряда барионов в декуплете весьма похоже на размещение (12) u-кварков, хотя и отличается в каждом элементе на  –1. Как интерпретировать это обстоятельство? В модели Гелл-Манна и Цвайга [1,2] реализовано предположение, что целочисленные заряды барионов складываются из дробных (Qu = +2/3, Qd=Qs = – 1/3) зарядов кварков. Однако, сравнивая таблики, можно заметить, что это интересное размещение   является на деле суммой двух размещений:

–1                              0                             –1
–1     0                        0      1                       –1    –1
–1     0     1        =       0      1     2       +       –1   –1   –1 
–1     0     1     2            0     1      2     3         –1   –1   –1     –1

одно из которых полностью совпадает с числом u-кварков (12) в барионе (и имеет характер размещения варьирующегося элемента), другое же явно является зарядом некого неварьирующегося элемента. Нетрудно здесь заключить, что варьирующийся элемент - это кварк u с зарядом Qu =  + 1, а неварьирующийся, с противоположным зарядом, есть ничто иное как антикварк u' (антикварки будем помечать штрихами, так как надчеркивание весьма затруднительно в HTML) с зарядом Qu' = –1.
        Остальные кварки не вносят вклада в электрический заряд бариона: Qd = Qs = 0.
        Далее, из значений I3 в (4) вытекает, что в составе каждого бариона должен быть нейтральный нестранный элемент с I3 = + 1/2, то есть ничто иное, как антикварк d'.
       Таким образом, у барионов декуплета обнаруживается следующий 3q2q'-состав:

W-                                     su'sd's
X*-
  X*0                              du'sd's     uu'sd's
S*-  S*0   S*+       =       du'dd's     du'ud's    uu'ud's
D-   D0   D+   D++          du'dd'd   du'dd'u    du'ud'u   uu'ud'u

        Барионы октета в силу сходства квантовых чисел Q, S, I3 с центральными (невершинными) барионами декуплета имеют такой же, как у них, кварковый состав:

X- X0                            du'sd's      uu'sd's
S-  
L,S 0    S+     =      du'dd's     du'ud's    uu'ud's
n     p                               du'dd'u     du'ud'u

и отличаются лишь взаимным направлением кварковых спинов, а также другими структурными особенностями, которые составляют сущность изоспина.
       Из полученного 3q2q'- состава барионов (с учетом соотношения Bq + Bq' = 0) вытекают целочисленные значения барионных зарядов кварков:

Bq = Bbar = +1,      Bq' = –1

        Значения электрических зарядов кварков t, b, c других поколений при известных значениях Qu и Qd очевидны:

Qt = Qc = Qu = + 1,    Qb = Qs = Qd = 0

        Итак, принятый в КХД трехкварковый состав барионов является неполным. Кроме трех варьирующихся (а потому и хорошо проявляющихся в свойствах декуплета) кварков, в составе барионов имеется два неварьирующихся (и потому менее заметных в свойствах декуплета) антикварка u', d'. Электрические и барионные заряды кварков целочисленны. Несомненно, что полученный кварковый состав  барионов не случаен, он определяется свойствами сильного взаимодействия.
        Покажем, что свойства эти вполне обыкновенные, находятся в рамках уже известных закономерностей и свидетельствуют о более высокой, чем это принято считать, степени симметрии электромагнитного и сильного взаимодействий.

5

Поскольку в состав барионов входят валентные антикварки, необходимость в цветовом взаимодействии для объяснения структуры барионов отпадает. Барионы, как и мезоны, имеют сходную с ними кварк-антикварковую структуру и отличаются только соотношением чисел q и q': в мезонах Nq = Nq', в барионах Nq = Nq' + 1 (в антибарионах Nq = Nq' - 1, в дибарионах Nq = Nq' + 2)

Таким образом, просматривается совсем иной (не цветовой) характер сильного взаимодействия. Прежде всего, он состоит в том, что в природе имеется не шесть цветовых, а два обычных противоположных сильных заряда: положительный (условимся, что у кварков) и отрицательный (условимся, что у антикварков).

Характер взаимодействия сильных зарядов недвусмысленно проявляется в структуре стабильных барионов. Отметим, что 3q2q'-состав - это состав из кварка и двух qq'-пар: 3q2q' = qq'-q-q'q.

Красноречиво выглядят представленные так составы самых устойчивых барионов:

p = uu'-u-d'd,    n = uu'-d-d'd,  L = uu'-s-d'd

и, надо полагать, L+c = uu'-c-d'd,    Lb = uu'-b-d'd.

То есть все эти частицы состоят из одного непарного кварка (u, d, s, c, b), связанного с двумя   валентными одновидовыми парами uu' и dd'.

Возникает вопрос: в чем причина устойчивости такой связи, почему 3q2q'-состав не распадается на фрагменты, например, на qq'q + q'q? А также: почему внутри состава не аннигилируют антикварки u', d' с кварками u, d?

На все эти вопросы ответ один: такое может быть только при условии одновременного, совместного и интенсивного действия на конституенты как сил притяжения со стороны противоположных, так и сил отталкивания со стороны одноименных сильных зарядов. Сильное притяжение между кварками и антикварками при определенном (чередовательном) их взаимном пространственном расположении обеспечивает устойчивость  связи конституентов и фрагментов,  сильное притяжение и отталкивание, действующие со стороны непарного кварка на противоположные части qq'-пар, "растягивают" их, препятствуют чрезмерному сближению и аннигиляции, а сильное отталкивание между одноименными конституентами ограничивает их число в барионе (подробнее в следующем разделе).

Таким образом характер взаимодействия сильных зарядов такой же, как и электрических: разноименные сильные заряды притягиваются, одноименные – отталкиваются. В свете обнаружившегося сближения свойств электрических и сильных зарядов (добавим сюда также целочисленность барионного заряда кварка) исчезают логические основания мыслить в качестве отдельных, несвязанных сущностей барионный заряд, ответственный за сохранение числа кварков, и сильный заряд, ответственный за характер и силу взаимодействия кварков. Как и в случае электрического – это две стороны, два свойства одного и того же физического заряда. Таким образом, термины "барионный заряд кварка" и "сильный заряд кварка" логично рассматривать как синонимы.

От электрических сильные (барионные) заряды отличаются, надо полагать, интенсивностью взаимодействия и более быстрым (экспоненциальным) спадом интенсивности с расстоянием. Уже этих отличий, как будет показано, вполне достаточно для объяснения многих особенностей сильного взаимодействия. Впрочем, не исключены и другие отличия (например, асимметрия спада с расстоянием сил притяжения и отталкивания барионных зарядов и др.). Однако в их сущность мы пока углубляться не будем.

6

Рассмотрим теперь подробнее причину, в силу которой 3q2q'-структура имеет место у стабильных барионов, сохраняется также и у возбужденных состояний (N*, D, L*, S*, X*) до определенного энергетического порога, разрушается на фрагменты при превышении этого порога (фрагментация адронов в столкновениях при высоких энергиях) и восстанавливается затем из фрагментов вновь (адронизация, в том числе и   отдельных кварков и антикварков).

Все дело –  в природе и механизме взаимодействии физического заряда с физическим вакуумом.

В самом деле, физический заряд небольшой силы, взаимодействуя с физическим вакуумом, способен образовать в нем лишь соответствующее физическое поле – окружающую заряд область поляризованных и в среднем радиально ориентированных структурных единиц вакуума (вакуонов).

При большей силе физического заряда в прилегающем к нему сферическом слое уже возникают виртуальные пары (и, возможно, другие виртуальные образования с скрытыми (сильно связанными) зарядами). Именно так, – возникают в вакууме из вакуонов в результате силового ("растягивающего") действия заряда, а не "испускаются и поглощаются реальными частицами", как это обычно считают. Чем сильнее физический заряд, тем мощнее вокруг него слой виртуальных пар.

Сила физического заряда может быть такой, что под его воздействием одна или несколько (в зависимости от силы заряда) виртуальных пар превращаются в реальные (валентные) пары, связанные вместе с ним в одну, с большой энергией связи, совокупность.

Именно это и наблюдается с кварками: выбитый, например, жестким соударением из бариона кварк не может находиться в таком (весьма "энергизированном", с большой внутренней энергией) состоянии дольше, чем позволяет ему сильное взаимодействие; реагируя с барионным вакуумом, а точнее, с ближайшими виртуальными qq'-парами (виртуальные пары  будем обозначать подчеркиванием), он за время сильного взаимодействия (~1023 сек) обзаводится новой "свитой" из двух валентных пар, затрачивая свою энергию на их образование из пар виртуальных:

q + q'q +q'q --> 3q2q', или поэтапно: q + q'q --> qq'q,   qq'q + q'q --> 3q2q'

Это и есть процесс адронизации кварка. При образовании и присоединении валентных пар происходит связывание с ними непарного кварка, уменьшение степени его воздействия на вакуум, так что после присоединения определенного числа пар дальнейшее присоединение прекращается. В общем случае получается нестабильное образование (3q2q')*  с энергией, равной внутренней энергии (массе) выбитого кварка, которое тут же распадается на стабильный барион и мезоны (вместе они, кстати, и образуют струю адронов с инвариантной массой и зарядом, равными массе и заряду выбитого кварка). Превращение виртуальных пар в валентные (валентизация) – важный элемент многих других процессов сильного взаимодействия.

Таким образом, пятерка конституентов (3q2q'), коими являются легчайшие барионы, есть результат взаимодействия  барионных  зарядов с вполне определенными силами (как притяжения, так и отталкивания), при которых одним непарным кварком удерживаются от аннигиляции или отрыва две qq'-пары. Можно предположить, что при еще большей силе взаимодействия барионных зарядов состав стабильных барионов был бы 4q3q' (удерживаются три qq'-пары), а при меньшей – qq'q (т.е. в этом случае непарный кварк способен валентизировать и удержать при себе одну пару) Устойчивые же (не адронизирующиеся) в вакууме отдельные кварки могли бы существовать только при значительно меньшей силе взаимодействия барионных зарядов, недостаточной для валентизации и присоединения пар.

Следовательно, при имеющейся силе взаимодействия барионных зарядов, когда один непарный кварк способен удержать от отрыва или аннигиляции только две валентные qq'-пары, 4q3q'-состав должен быть неустойчивым в любом случае  и распадаться на более устойчивые 3q2q'- и qq'-составы. Поэтому распад нестабильных барионов (N*, D, L*, S*, X* и т.д.) логично представить через 4q3q'-состав по такой общей схеме:

(3q2q')* + q'q ---> 4q3q' ---> 3q2q' + q'q

Т.е. энергия возбуждения (спинового, орбитального и т.д.) нестабильного бариона идет на валентизацию виртуальной пары и получившийся таким образом 4q3q'-состав распадается (с сохранением валентных кварков) на стабильные составы.

Не исключено, что  на процесс выбивания кварка из адрона (при наличии мощной оболочки виртуальных пар) накладывается в той или иной мере процесс адронизации выбиваемого кварка (особенно при энергиях, не слишком превышающих порог выбивания). Т.е. разрыв прежних связей выбиваемого кварка и установление новых с валентизирующимися виртуальными парами протекает одновременно. Разумеется, в этом случае свободного состояния кварка не наступает. Кварк непосредственно переходит из прежнего адрона во вновь образующийся, остаток же прежнего адрона распадается или адронизируется (например, остаток 2q2q' от бариона  распадается на qq'-мезоны).

7

Можно выделить три уровня масс, на которых расположены массы 18-ти барионов декуплета и октета (небольшую разницу масс внутри зарядовых мультиплетов игнорируем).

Верхний уровень занимают барионы декуплета. Их массы отличаются между собой только за счет разницы масс странных и обычных кварков и с вычетом этой разницы будут примерно одинаковыми.

Средний уровень занимают 7 барионов октета (все кроме L), разница в их массах получается, надо полагать, за счет той же разницы масс обычных и странного кварков. Разницу же масс среднего и верхнего уровней можно связать с спиновым возбуждением барионов верхнего уровня.

Нижний уровень занимает L-барион, его масса на 76 МэВ меньше массы S-барионов, имеющих, как и L, по одному s-кварку и одинаковые с ним спины. Разницу масс нижнего и среднего уровней можно связать с разными изоспинами этих частиц.

Но есть ли единая причина, формирующая эти три уровня масс? Ответ на этот вопрос попытаемся получить позднее, сейчас же обратим внимание на связь трех уровней барионных масс с тремя типами кваркового состава.

Действительно, в 3q2q'-составе возможны три типа кваркового состава (имея в виду только кварки и пока только легкие u, d, s):

все три кварка – одного вида (iii-тип), частицы с таким составом (D++, D, W) имеются только на верхнем уровне масс;

два кварка – одного вида, третий – другого (iij-тип), частицы с таким составом имеются как на верхнем, так и на среднем уровнях;

все три кварка – разного вида (ijk-тип), по одной частице с таким составом  (S*0, S0, L) имеется на каждом из трех уровней.

Таким образом, если иметь в виду самых легких представителей каждого типа, т.е. их основные состояния, то при переходе от ijk-типа  к iij-типу, а затем к iii-типу масса барионов возрастает. При этом не меняется ij-тип антикваркового состава этих барионов (u'd'), чем и обеспечивается их принадлежность к самым легким барионам. Переход к составам с антикварками u'u' и d'd' должен поднять массу барионов (при прочих равных условиях) еще на один уровень. К тому же появятся барионы с экзотическими квантовыми числами (электрического заряда, странности), невозможные в qqq-модели. То же самое касается и барионов с s'u'-, s'd'-, s's'-антикварками. Некоторые из них давно обнаружены в экспериментах. Например, в эксперименте по np-рассеянию [3] были обнаружены узкие барионные резонансы N+++ и N-- с массой m = 1440 MeV и распадами на D++ p+ и Dpсоответственно. В qqq-модели им, разумеется, места нет, тогда как в 3q2q'-модели – это барионы с составами ud'ud'u и du'du'd соответственно.

Аналогично не было теоретической основы и для    Z-барионов (барионов с положительной странностью), давно обнаруженных в K+ N-рассеянии [4], поскольку в их составе должен быть антикварк s' . Общая формула их состава Z = qs'qq'q (q = u, d; q'= u', d'). Самый легкий из них Z+ с m = 1540 МэВ и Г < 20 MеB обнаружен совсем недавно в gn-столкновениях [5], K+Xe-столкновениях [6] и gd-столкновениях [7]. Обнаружены также барионы с скрытой странностью (криптостранные барионы, или Nj-барионы), их общая формула Nj = qq'qs's.

В природе должны быть и другие интересные экзоты, например:
S++ = ud'ud's  и S-- = du'du's,
X+ = ud'sd's  и X-- = du'su's,
W0 = sd'sd's и W-- = su'su's,
барионы с S = +2 (qs'qs'q),
N+jj  = us'ss's и N0jj = ds'ss's – дважды криптостранные барионы,
Ljj = ss'ss's  – странный дважды криптостранный барион,
а также многие другие, поскольку всего из u-, d-, s-кварков и антикварков можно набрать 60 различных 3q2q'-составов.

*   *   *

Готовятся к публикации последующие разделы.

ЛИТЕРАТУРА

    1. Gell-Mann M., Phys. Lett., 8, 214 (1964).
    2. Zweig G., CERN Report 8419/Th 412, 1964.
    3. Абдивалиев А. и др. ЯФ, 37, 629 (1983).
    4. PDG, Rev. Mod. Phys, 56, No. 2, 1984, S 243
    5. hep-ex/0301020
    6. hep-ex/0304040
    7. hep-ex/0307018


Калужская обл. г. Обнинск, Юрий Львович Шулика.
тел.(08439) 6-53-06, E-mail:shulika@obninsk.com


Последние изменения
08.04.04

 SpyLOG